مرجع مقالات تخصصی انسیس فلوئنت

 انجام پروژه با انسيس فلوئنت

در‌پی مقاله ها آموزشی فن مهندسی مکانیک گرایش سیالات درین نوشته ی علمی آموزشی به شناخت با جریان آشفته میپردازیم که امید است برای شما اثرگذار واقع شود. در اینجا یک نگاه سریع به مشخصه اصلی جریان آشفته می‌اندازیم. عدد رینولدز یک جریان نشان دهنده نسبت اندازه نیروی اینرسی به نیروی ویسکوزیته میباشد. در آزمایشهای سیستم سیال مشاهده شده‌است که در رینولدز زیر خیس از رینولدز به اصطلاح بحرانی Re جریان آهسته و لایه‌های همجوار سیال روی هم می‌لغزند. در‌حالتی که موقعیت مرزی با عصر تغییر و تحول نکند جریان پایا میباشد. در مقادیر رینولدز فراتر از Re به واسطه فرآیندهای اختلاطی شدید تغییرات دور از شوخی در خلق جریان تولید میشود. در غایت اخلاق و رفتار جریان تصادفی و نامنظم گردیده و حتی با موقعیت مرزی اثبات تماماً غیرپایا می گردد. این ناحیه حیطه آشفته نامیده میشود که در صورت ذیل نشان داده شده‌است.

 یک مثال سرعت اندازه‌گیری گردیده جریان آشفته در صورت پایین نشان داده شده‌است.

طبیعت تصادفی جریان آشفته بازدارنده از باز‌نگری بی نقص (لحظه‌ای) تکان همگی ذرات سیال می شود. در قبال می اقتدار سرعت آنی یا این که لحظه‌ای جریان آشفته را به دو بخش مقدار میانگین U و مقدار نوسانی u' (t) تقسیم نمود, شایسته ترین شرایط برای مدلسازی جریان آشفته این میباشد که جریان آشفته را با مقدار میانگین خاصیت جریان  (U, V, W, P, …) و خاصیت آماری نوسان‌ّهای آنان u',v',w', p'و ...) )معین کنیم. در جریان آشفته نوسانات آشفته همواره دارنده رفتاری سه بعدی می باشند. علاوه بر این، مطابق صورت تحت مطالعه جریان‌های آشفته یک ساختار جریان چرخشی را نشان می دهد. این ساختار جریان چرخشی را گردابه یا این که ادی (Eddy) آشفته می‌نامند.

 انجام پروژه با انسيس فلوئنت

مهندسی مکانیک معلم (فنی و مهندسی استاد), عصر ۱۷, شماره ۴, کاغذ ۱۴۳-۱۵۳

چكيده
طرز‌های ایجاد افزودنی و یا این که چاپ سه‌بعدی به‌فیس روزافزون در تولید قطعات سه‌بعدی موردتوجه قرار گرفته‌اند و در سال‌های اخیر اعتنا ویژه‌ای به آن نوع از طریق‌هایی شده‌است که با مواد فلزی فعالیت می کنند. فرایند ذوب انتخابی با لیزر یکی‌از طرز‌های تولید افزودنی در ساخت قطعات فلزی به حساب می‌آید. این شیوه، ‌به‌رخ مختص برای ساخت قطعات فلزی که نیاز میباشد بیش تر از ۹۹ درصد چگال باشند، بسط داده ‌شد. درین طرز، سطح لایه‌ی پودر فلزی، به وسیله لیزر، مطابق یک الگوی مشخص و معلوم نسخه برداری گردیده و در محل تابش لیزر، یک حوضچه مذاب موضعی (انتخابی) صورت می گیرد که بعد از انجماد، یک لایه چگال را فیض میدهد. درین پژوهش، مشابه‌سازی نصفه‌کوپل ترمومکانیکی روند ذوب انتخابی با لیزر به طرز اجزاء محدود در قابل انعطاف‌افزار آباکوس انجام می گردد. برای مشابه‌سازی شار متحرک لیزر و بروز رسانی خاصیت دنیوی، از پودر به جامد چگال، از امکان زیربرنامه‌نویسی در قابل انعطاف‌افزار‌ استعمال میشود. انگیزه اصلی از این مشابه‌سازی، بازنگری توزیع تنش‌های پسماند و اعوجاج قطعه ساخته‌گردیده به شیوه ذوب انتخابی با لیزر میباشد. نتیجه ها که برای دو شرط مرزی مکانیکی متفاوت ارائه‌شده‌است، نشان می دهد زمانی‌که کف لایه گیردار میباشد، سطح فوقانی لایه ساخته‌گردیده، به‌چهره مقعر تغییر‌و تحول صورت میدهد و برای حالتی که وجوه جانبی لایه، دارنده توکل‌گاه‌های معمولی باشند و سطح زیرین آن آزاد باشد، قطعه تاب برمی‌داراست.

 انجام پروژه با انسيس فلوئنت

قوس و حوضچه جوش قسمتی از جوشکاری فلز آلومینیم با روند الکترود تنگستنی با به کار گیری از گاز نگهدارنده آرگون (GTAW)میباشند. درین پژوهش یک قطعه از فلز آلومینیم، با تکان دادن قطعه فعالیت از ذیل الکترود با روند فوق ذوب سطحی می‌شود.همینطور بجای دسته سازی الکترود از یک مبداء با شار حرارتی اثبات بصورت نقطه ای مساوی شار حرارتی الکترود به کار گیری می‌گردد.براین اساس معادلات بقای جرم، مومنتم و انرژی با طریق حجم محدود و اپلیکیشن فلوئنت بصورت ناپایدار حل می گردند. فیض اینتحقیق بعداز بازنگری بعمل آمده، در چیره مراحل ذوب شدن و سرد شدن سطح های قطعه عمل در جوشکاری با سه آمپر 150، 180 و 250ارائه گردیده اند. در جوشکاری با سه آمپر فوق در راستای X فرآیند ذوب شدن با شیب تندتر و مراحل سرد شدن بواسطه داشتنحرارت محل ورود قطعه با شیب کندتری یاور میباشد اما در راستای Y بعلت متقارن بودن حوضچه جوش ویکسان بودن کالا قطعه،مراحل ذوب شدن و سرد شدن قطعه یکنواخت میباشد.

 انجام پروژه با انسيس فلوئنت

در‌این ویدئوی آموزشی به مشابه سازی انفجار به نحوه اویلری لاگرانژی در سطح لایه یخ(تعامل با هوا-یخ-آب) در اپلیکیشن آباکوس پرداخته ایم. مدلسازی به طور سه بعدی بوده و مشتمل بر پارت دامنه یا این که دور و اطراف به طور سه بعدی و اویلرین، پارت یخ به طور سه بعدی و سالید، پارت هوا،آب و تی ان تی به طور سه بعدی و تغییر و تحول شکلپذیر رسم گردیده اند. در صورت های پایین می‌توانید روش قرارگیری اجزا در اطراف اسمبلی را مشاهده نمایید.

برای ماده منفجره، متریال تی ان تی با استعمال از معادله موقعیت JWL مستعمل میباشد. این معادله بضاعت و توان تبدیل انرژی شیمیایی آزاد گردیده در عکس العمل انفجار به فشار مکانیکی را دارا میباشد. درین معادله نیاز به تعریف و تمجید ثوابت ماده در معادله موقعیت به یاور نقاط انفجاری هست. برای آب از معادله وضعیت شوک خطی با تعریف‌و‌تمجید سرعت فیس در آب، مصرف شده میباشد. هوا نیز به طور گاز ایده آل در لحاظ گرفته گردیده که هم برای آب و هم برای هوا از ویسکوزیته نیز مصرف شده میباشد. برای تمجید اخلاق و رفتار یخ تحت عنوان ماده ترد می قدرت از چند متریال دسته مو جود در آباکوس استفاده کرد. برای تمجید خلق درست یخ زیر اثر توشه انفجاری نیاز به تمجید متریال مدلی است که بتواند زخم و از دربین رفتن المان های یخ را در لحاظ بگیرد که‌این آیتم قادر است با استعمال از کدنویسی و یا این که تولید متریال نو در فولدر محل ورود، تعریف و تمجید گردد. آنالیز به طور دینامیکی بوده و برای آن از یک استپ اکسپلیسیت سود کرده شده‌است. تماس میان اجزا به طور تماس کلی با در حیث تصاحب کردن خاصیت تماسی اعمال شده‌است. شرط مرزی مطلوب به فضای اویلری و همینطور پارت یخ اختصاص داده شده‌است. برای تعریف‌و‌تمجید مقدار و مکان ماده منفجره،آب و هوا از خواص تعریف و تمجید کسر حجمی که توجه آن تا حد متعددی به سایز مش بستگی داراست، مصرف شده میباشد.به کار گیری از مش بندی ریز و مطلوب نیز در حصول نتیجه ها درست تاثیر متعددی داراست.

 انجام پروژه با انسیس فلوئنت

گونه های سوخت‌ها
درین نصیب خالی از لطف وجود ندارد به گونه های سوخت‌ها نیز بپردازیم.

سوخت‌های مایع
احتراق سوخت‌های مایع در فشار اتمسفر در فاز گازی چهره می گیرد. در واقعیت بخار مایع می‌سوزد خیر خویش آن؛ بنابر این یک مایع وقتی حریق ‌می گیرد که دمایش از حد نصابی فراتر باشد که به آن «نقطه اشتعال» (Flash Point) می گویند. نقطه اشتعال یک مایع کمترین دمایی میباشد که می تواند با هوا ترکیب قابل‌ احتراق بسازد یا این که به‌ عبارتی‌ دیگر کمترین دمایی میباشد که بخارهای کافی از سوخت در هوا برای استارت احتراق موجود است.

سوخت‌های جامد
احتراق سوخت‌های جامد نسبتاً از سه مرحله جدا از هم تشکیل‌شده که فاز‌های مشترکی نیز دارا هستند:

فاز پیش گرم شدن
هنگامی این فاز صورت می دهد که سوخت تا حد نقطه اشتعال گرم گردیده و حریق میگیرد. گازهای قابل اشتعال در فرآیندی مشابه به تقطیر کم آب خوی می نمایند.

فاز تقطیر یا این که گازی
هنگامی‌که ترکیب گازهای قابل اشتعال با اکسیژن شعله‌ور شد، انرژی به‌فیس گرما و نوروروشنایی متصاعد می‌شود. شعله تولید گردیده معمولا قابل رویت میباشد. انتقال حرارت از احتراق به سوخت جامد باقی‌ باقی مانده سبب ایجاد بخارهای قابل اشتعال بیشتری خواهد گشت.

فاز زغال شدن یا این که جامد
وقتی که مقدار گازهای قابل اشتعال خروجی برای تداوم شعله کافی نباشد و دیگر سوخت به‌سرعت حریق نگیرد، احتراق وارد این فاز شده‌است. پس از مدتی یه خرده نیز سوختن سوای شعله ادامه پیدا خواهد کرد.

دما
در صورتی موقعیت جامعی برای احتراق همانند سوختن در وضعیت آدیاباتیک (که خیر گرمایی دفع و خیر جذب شود) در لحاظ بگیریم، دمای احتراق آدیاباتیک را می‌اقتدار اندازه‌گیری کرد. فرمولی که از آن دمای سوختن اندازه‌گیری میشود مبنی بر ضابطه اولیه ترمودینامیک خواهد بود. با شرط آنکه همگی گرمای نتیجه ها از احتراق برای گرم کردن سوخت، هوا و تولیدها سوختن به کارگیری گردد.
اگر سوخت فسیلی در هوا بسوزد، دمای سوختن به موردها ذیل بستگی خواهد داشت:

مقدار گرما
نسبت استوکیومتری هوا به سوخت که با علامت λ معین می‌گردد.
گنجایش گرمایی سوخت و هوا
دمای محل ورود سوخت و هوا
دمای سوختن آدیاباتیک که به دمای شعله آدیاباتیک نیز پر اسم و رسم میباشد با مقدار گرمای اضافه و دمای طولانی تر سوخت و هوای محل ورود ارتقا می یابد و برای هر نسبت استوکیومتری هوا به سوخت پاره ای اثبات خواهد بود.

دمای سوختن آدیاباتیک در دمای متعارفی سوخت و هوا و نسبت λ = 1.0 برای زغال‌سنگ، نفت و گاز طبیعی به ترتیب برابر با ۲۲۰۰، ۲۱۵۰ و ۲۰۰۰ سکو سانتی‌گراد میباشد.

 انجام پروژه با انسیس فلوئنت

با فرض جریان پیشرفته المانی از سیال با عمق b را تعیین کرده و بقای تکانه خطی در راستای x را باز نگری می کنیم در غایت پس از انتگرال گیری با اعمال وضعیت مرزی مطابق با فرض جریان پیشرفته اثبات های انتگرال گیری را بدست می آوریم.

طبق ارتباط تکانه خطی در راستای x:

طبق ارتباط تنش برشی و لزجت سیال:

با دو توشه انتگرال گیری پی درپی داریم:

با جیگذاری حالت مرزی درباره فوق

با جایگذاری سرعت ماکزیمم از ارتباط گذشته سرعت میانگین در شبکه بدست خواهد آمد:

زیرا که از در آغاز عمق را واحد فرض کرده بودیم در اینجا b را برای همگنی ابعادی در رابطه ها قرار می‌دهیم:

برای سطح بازه زمانی مستطیلی داریم:

هم اکنون با فرض عبور جریان در یک لوله، این جریان را بررسی کرده و در انتها ضریب اصطکاک را برای این شرایط به دست می‌آوریم:

نمونه ۱[بازنویسی]
با اعتنا به خصوصیات سرنگ داده گردیده مقدار نیروی F را بیابید؟

 و

 با تایپ کردن ارتباط تعادل برای پیستون سرنگ:
فشار وارده از باطن بر سطح با نیروی فرنگی F رویا رویی می نماید.

همینطور اختلاف فشار در میان نقاط 1 و 0 برابر میباشد با:

معادله ی بقای انرژی را در بین نقاط 1 و 0 می نویسیم:

از طرفی هد اتلافی برابر میگردد با:

 انجام پروژه با انسیس فلوئنت

ارتباط ۱
این معادله را می‌اقتدار برای شرایط یک بعدی به صورت ذیل ویرایش کرد.

ارتباط ۲
در پی ترم سمت راست معادله بالا را برابر با صفر (S=0) در حیث میگیریم. همینطور در حالتی که که‌این معادله را به حجم در اختیار گرفتن i اعمال کنیم، ارتباط پایین را داریم:

ارتباط ۳
همان طور که مشاهده می‌گردد برای به حساب آوردن انتگرال از سطح ها حریم حجم در دست گرفتن مصرف شده که‌این سطح های در موقعیت یک بعدی با نمادهای 
x
i
–
1
2
xi–12
 و 
x
i
+
1
2
xi+12
 در صورت بالا اکران داده گردیده‌اند.

در مرحله سپس ما میتوانیم معدل سرعت U در یک حجم در دست گرفتن i را با به کار گیری از ارتباط تحت احتساب کنیم.

ارتباط ۴
در‌این ارتباط 
Δ
x
i
Δxi
 با به کار گیری از ارتباط پایین به حساب آوردن می‌گردد.

Δ
x
i
=
x
i
+
1
2
–
x
i
–
1
2
Δxi=xi+12–xi–12

درپی، ارتباط 3 را می‌قدرت به صورت پایین ویرایش کرد.

ارتباط ۵
دقت فرمایید که تا به اینجای فعالیت، هیچ تقریبی به کارگیری نشده و ارتباط فوق یک ارتباط ظریف به حساب می آید. در پی او‌لین فرض و تخمین را بر معادلات خویش اعمال می کنیم. بر این شالوده، میتوانیم فرض کنیم که حل ما در هر مورد از حجم در دست گرفتن‌ها اثبات میباشد. این قضیه را می‌قدرت با به کار گیری از ارتباط پایین گفت.

ارتباط ۶
این ارتباط و تخمین نشان میدهد که جواب حل در زمان یک حجم در اختیار گرفتن مقدار ثابتی داراست و مقدار آن برابر با مقدار جواب در راءس حجم در اختیار گرفتن قرار داده میگردد. دقت نمایید که ارتباط و تخمین فوق، در محدوده در میان 
x
i
–
1
2
xi–12
 و 
x
i
+
1
2
xi+12
 که مرزهای حجم در اختیار گرفتن را نشان میدهند، درستگو میباشد. این محدوده را می‌قدرت به صورت تحت اظهار کرد.

x
i
+
1
2
<
x
<
x
i
–
1
2
xi+12به این ترتیب با اعتنا به توضیحاتی که در صدر داده شد، تخمین حجم محدود در موقعیت یک بعدی، به صورت تحت قابل اکران میباشد.

صورت ۲
گام‌بعدی در کنار خیالی که در ابتدا معرفی شد، این میباشد که «فلاکس» (Flux) در مکان 
x
i
–
1
2
xi–12
 و 
x
i
+
1
2
xi+12
 در طول t به حساب آوردن شود.

نکته بسیار مهمی که بایستی در‌این نصیب دقت نمایید این میباشد که فرض حجم محدود در سطح مشترک میان دو سلول، نواحی را به طور ناپیوسته ساخت می کند. به عبارت دیگر، وقتی که به مکان 
x
i
+
1
2
xi+12
 از سمت چپ نزدیک می‌شویم، حل عددی ما برابر با مقدار در مکان i میباشد که می‌قدرت ارتباط آن را به صورت پایین اکران بخشید.

 انجام پروژه با انسیس فلوئنت

ر مکانیک سیالات، به یک جز کوچک سیال که مشتمل بر تعداد بسیار متعددی مولکول میباشد «حجم در اختیار گرفتن» (Control Volume) میگویند. تمجید حجم در دست گرفتن و معلوم کردن مرزهای آن، یکی اساسی‌ترین مسائل در دانش مکانیک سیالات برای گزینش معادلات بقای جرم و پیوستگی میباشد و این مقاله به بیان ظریف مفاهیم مربوط به آن میپردازد. در‌پی نشان داده می گردد که حجم در اختیار گرفتن می تواند مستقر و یا این که متحرک باشد و همینطور صورت آن نیز با دوره تغییر‌و تحول نماید.

برای تمجید پیوستگی نخست کمیت‌های شدتی و پاره ای را تعریف‌و‌تمجید میکنیم. «کمیت شدتی» (Intensive Property)، خاصیتی از یک ماده میباشد که به اندازه سیستم و یا این که مقدار آن ماده بستگی نداشته باشد. به عنوان مثال، دما و چگالی یک جسم با نصف کردن آن جسم تغییر و تحول نمیکنند، براین اساس این دو خواص، کمیت‌های شدتی می باشند. به خواصی که اندازه آنان به اندازه سیستم و یا این که مقدار ماده بستگی دارا‌هستند «کمیت‌های کمی» (Extensive Property) میگویند. به عنوان مثال، جرم، حجم و گرمای منتقل گردیده از جسم کمیت‌های کمی می‌باشند.

معادله پیوستگی در کل، تغییرات یک کمیت شدتی مانند L را در یک سیستم بیان مینماید. قابل ذکر میباشد که سیستم به طور تیم‌ای از اجزا تمجید می شود که خصوصیت‌های اساسی این اجزا در حین عصر سوای تغییر تحول باقی می مانند. برای بیان معادله پیوستگی نخست به باز بینی معنی «بقای جرم» (Conservation of Math) میپردازیم. معادله بقای جرم برای یک سیستم که در یک میدان جریان سیال قراردارد به صورت پایین قابل تعریف‌و‌تمجید میباشد:

ارتباط 1

ارتباط ۲
این ارتباط ها نشان میدهند که جرم سیستم در حین عصر اثبات می ماند. همینطور اعتنا شود که انتگرال نشان داده گردیده درباره بالا، روی حجم سیستم اعمال می‌گردد. این معادلات به وضوح بیان می کنند که در یک سیستم بسته، جرم سیستم در حین یک فرآیند اثبات باقی میماند. در پی برای بیان جزئیات رابطه ها بقای جرم و پیوستگی (پایستگی جرم)، از فرم رایج معادله انتقال رینولدز به کارگیری میکنیم. که‌این معادله به صورت پایین اکران داده میگردد:

انجام پروژه با انسيس فلوئنت

۱- دانشگاه مهندسی مکانیک، دانش گاه کاشان ، [email protected]
۲- دانشگاه مهندسی مکانیک، کالج کاشان
چکیده:   (۱۴۹۰ مشاهده)
در‌این تحقیق برای او‌لین توشه مقایسه ی نحوه های بولتزمن کانال ا ی با ضریب تخفیف منفرد، چندتایی و انتروپی بر روی کانال بندی غیریکنواخت انجام یافته و کاربرد این طرز ها در مشابه سازی میکروجریان های همدمای دو بعدی در یک حفره، یک شبکه و یک شبکه با انبساط ناگهانی در محدودهی رژیم لغزشی و تا حدودی رژیم گذار آیتم مطالعه قرار گرفته میباشد. درین فعالیت به خواسته به کار گیری از کانال بندی غی ر یکنواخت از طریق بولتزمن کانال ای مبنی بر دست کم مربعات و توسعه محرمانه تیلور مستعمل میباشد. همینطور برای در حیث به دست آوردن لغزش رو ی دیواره ها، از وضعیت مرزی پخش مولکولی و نحوه ترکیبی کمانه کردن و آینه ای و برای به حساب آوردن ی ضرایب تخفیف طریق های بولتزمن کانال ای، از دارای ارتباط کردن آن به عدد نادسن به کارگیری شده میباشد. بعد با ارزیابی و باز بینی حاصل مشابه سازیها، به مقایسه ی روشها ی بولتزمن کانال ای متعدد در مشابه سازی میکروجریان ها پرداخته شده‌است. با مقایسه ی حاصل مشابه سازی های عددی به دست آمده درین فعالیت با حاصل ارائه گردیده به وسیله بقیه محققین، اعتبار و صدق برنامه های کامپیوتری و توجه پاسخ ها آیتم باز بینی قرار گرفته میباشد. حاصل نشان میدهد که طرز ها ی بولتزمن کانال ای با ضریب تخفیف چندتایی نسبت به بقیه طرز ها قابلیت و امکان مشابه سازی میکروجریان ها با عدد نادسن فراتر را داراست.
کلمه‌های کلیدی: طریق بولتزمن شبکهای بر پایه ی دستکم مربعات و توسعه محرمانه تیلور، عدد نادسن، میکروحفره، میکروکانال، انبساط ناگهانی.

انجام پروژه با انسيس فلوئنت

تیتر همایش: كنفرانس بين المللي نفت، گاز، پتروشيمي و نيروگاهي
جور همایش:  سازمان ها و مرکزها غير دولتي
پشتیبان: کمپانی تعاونی آموزشی پژوهشی وستا
دوره:  1391, عصر 1
 
 
چکیده: 
در طي ساليان اخير با افزايش رویش حفر چاه هاي نفت و گاز بوسیله کمپانی هاي حفاري در ايران افزايش بي رويه آلودگي محيط زيست را به همپا داشته میباشد. در طي يک عمليات حفاري از در آغاز تا پايان آن یک‌سری دسته آلودگي در گودی هاي حریق و گل (جهت دفع پسماندها، مواد زائد و کنده هاي حفاري)، نفوذ سيال حفاري به باطن سازند و موردها ديگر مي توانند به محيط زيست آسيب جدي وارد نمایند. در صنعت کارایی مي شود که بيشترين راندمان، کمترين آلودگي و کاهش هزينه هاي اقتصادي را در بر مي گيرد. با فشرده سازي و ايزوله نمودن کنده ها، تصفيه گل ها، به کارگیری دوباره از آن‌ها و از کلیه مهمتر به کار بستن در مصارف ديگر مي اقتدار به کاهش آلودگي هاي زيست محيطي و همچنين کاهش هزينه هاي حفاري امداد نمود. از اين رو انجام مطالعات کاربردي و گسترش اي در زمينه آشنایی، طبقه بندي، تعيين قابلیت و امکان استعمال دوباره، بازيافت، کاهش، تصفيه و در اختیار گرفتن و در نهايت ارائه طریق هاي جامع مديريت پسماندها در اين بخشها از اهميت خاصي برخوردار‌است. در اين نوشته ی علمی سعي شده‌است که راه و روش کارهاي اساسي براي اين خطاها ارائه شود، چندین راه‌حل براي خلل آلودگي خرده ها و سيالات حفاري پيشنهاد شده‌است.

 
کلید کلمه و واژه: سیرتکامل هاي گياهي، کنده حفاري، محيط زيست